فایلساز
فروشگاه فایلساز ، فروش فایل ارزان , فروش ارزان فایل, پروژه, پایان نامه, مقاله و ...فایلساز
فروشگاه فایلساز ، فروش فایل ارزان , فروش ارزان فایل, پروژه, پایان نامه, مقاله و ...دانلود گزارش کار آزمایشگاه فیزیک با عنوان بررسی قانون اصطکاک از نظر ایستایی و جنبشی
| دسته بندی | گزارش کارآموزی و کارورزی |
| فرمت فایل | doc |
| حجم فایل | 45 کیلو بایت |
| تعداد صفحات فایل | 11 |
وسایل لازم:
مکعب چوبی
سطح شیبدار
نخ
کفه
ترازو
وزنه های مختلف
قرقره
مقدمه:
درحالت کلی نیروی اصطکاک نیروی عکس العمل مقاومت جسم دربرابر نیروی اعمال شده به آن است. درابتدانیروی اعمال شده به جسم رابه تدریج افزایش می دهیم،درمقابل عکس العمل جسم نیزبه صورت نیروی اصطکاک افزایش می یابد تا لحظه ای که بایک نیروی حداقل f جسم شروع به حرکت یکنواخت کند دراین لحظه نیروی اصطکاک بین جسم وسطح زیرین آن fاست که و یعنی نیروی اصطکاک تقریباً بانیروی محرک برابر است. درابتدا حرکت نظیرشکل زیرنیروی برآیند دونیروی عمود بر سطح ونیروی اصطکاک را رسم می کنیم.زاویه بین برآیندنیروی ونیروی عمود برسطح رابه عنوان زاویه اصطکاک و tan این زاویه رابه عنوان ضریب اصطکاک بین جسم وسطح زیرآن تعریف می شود.
نیروی اصطکاک به نیروی عمود برسطح،درجه حرارت ورطوبت بستگی دارد ودرشروع حرکت و نیزهمیشه که ضریب اصطکاک استاتیک وضریب اصطکاک دینامیک است.
ضریب اصطکاک به دوبخش مجزابیان می شود.
تئوری آزمایش 1:
اندازه گیری ضریب اصطکاک با استفاده ازسطح شیبدار:
نیروی وارد برجسم را روی سطح شیبدار رسم کرده سپس مختصات دوبعدی مناسبی را درنظر
می گیریم وبا توجه به دستگاه مختصات درنظرگرفته شده قانون دوم نیوتن (قانون اساسی دینامیک) را درامتداد دومحوربکارمی بریم:
براساس اصل دینامیک برآیندکل نیروهای خارجی واردبرجسم طبق رابطه
دانلود اصطکاک رسی سطح افقی و سطح شیبدار
| دسته بندی | گزارش کارآموزی و کارورزی |
| فرمت فایل | doc |
| حجم فایل | 9 کیلو بایت |
| تعداد صفحات فایل | 3 |
موضوع: اصطکاک رسی سطح افقی و سطح شیبدار
هدف: تعیین نیرو و ضریب اصطکاک سطحی
گزارش کار: برای شروع ابتدا جرم هر یک از قطعات چوبی، آلومینیومی و شیشه ای و آهن را اندازه گرفته در شتاب گرانش g ضرب می کنیم تا وزن قطعه مشخص شودmg=N هر یک از قطعات فوق را به وسیله نخ، کفه وصل کرده و وزن کفه را هنگامی که قطعه شروع به حرکت کرد اندازه گرفته و نیروی اصطکاک را مشخص می کنیم . mg=fs
ضریب اصطکاک از تقسیم وزن کفه و وزنه ها بر وزن قطعه محاسبه می گردد. =mg/mg Ms
پاورپوینت ذرات یکسان
| دسته بندی | پاورپوینت |
| فرمت فایل | ppt |
| حجم فایل | 366 کیلو بایت |
| تعداد صفحات فایل | 20 |
نوع فایل: پاورپوینت (قابل ویرایش)
قسمتی از متن پاورپوینت :
تعداد اسلاید : 20 صفحه
ذرات یکسان ذرات یکسان
IDENTICAL PARTICLE
در این فصل با خصوصیات سیستم های ذرات یکسان آشنا میشویم که اولین بار توسط دو دانشمند Greenberg , MESSIAH مطرح شد.
3 موضوع اصلی این فصل:
تقارن جایگشتی ها میلتون
تقارن جایگشتی تمام مشاهده پذیر ها
اصل موضوع تقارن تعریف ذرات یکسان:
دو ذره را در صورتی یکسان میگویند که تمام خواص ذاتی آنها (جرم واسپین و بار و ...) کاملا یکسان باشد. و با هیچ آزمایشی نتوان آن دو را از هم تمیز داد.
تمام الکترون ها، تمام پروتون ها، تمام اتمهای هیدروژن ذرات یکسان هستند.
توجه: الکترون و پوزیترون دو ذره یکسان نیستند، بار الکتریکی آنها متفاوت است.
یکی از نتایج این واقعیت این است که هر هامیلتونی فیزیکی تحت جا به جائی ذرات یکسان باید ناوردا باقی بماند. ذرات یکسان در مکانیک کلاسیک:
مسیر هر ذره کاملا مشخص است.
ذرات یکسان در مکانیک کوانتومی:
در مکانیک کوانتومی، ذرات مسیر معینی ندارند. (2) (1) Detector حالت اول حالت دوم (1) (2) (1) (1) (2) (2) Detector در حالت اول: ذره 1 آشکار میشود.
حالت دوم: ذره 2 آشکار میشود. یک سیستم دو ذره ای را در نظر بگیرید، یک بردار است:
یک تابع موج را میتوان بر حسب بردارهای پایه بسط داد:
تابع حالت دو ذره ای در فضای پیکر بندی:
تابع متقارن: متقارن جزئی : تابع پاد متقارن: خواص عملگر جایگشت : ویژه مقادیرP2,1 ، +1 و -1است. متقارن
پاد متقارن هامیلتونی تحت جایگشت و عملگر تبادل جابه جا میشود:
H(1,2)=H(2,1)
و تقارن مشابه دارد، زیرا H
تحت جایگشت ناوردا است.
به کمک تئوری نمایش گروهی این نتایج را میتوان برای هر تعداد ذره عمومیت بخشید.
17-2 ذرات غیر قابل تمیز:
اگر ذرات غیر قابل تمیز و یکسان باشند هامیلتون آنها باید تحت جایگشت ذرات ثابت بماند، اگر چه عکس آن درست نیست. هامیلتون پوزیترونیوم:
هامیلتون پوزیترونیوم تحت جابه جائی دو ذره (پوزیترونیوم) ناوردا باقی می ماند.
یک الکترون ویک پوزیترون ذرات یکسان نیستند، به وسیله میدان الکتریکی و مغناطیسی از هم تمیز داده میشوند.
اصل تمیز ناپذیری ذرات یکسان:
حالت های دینامیکی متفاوت با جا به جائی ذرات یکسان ابدا قابل تشخیص نیستند. یک متغیر دینامیکی که رابطه بالا را بتواند ارضا
کند مولفه اسپین کامل (Sx) است.
جمع روی تمام ذرات یکسان در سیستم
اسپین کامل یک مشاهده پذیر است تحت جایگشت ناوردا باقی میماند.
The Simmetrization Postulate
اصل موضوع تقارن:
وقتی یک سیستم چند ذره ای یکسان داشته باشیم کتهای فیزیکی بسته به طبیعت ذرات یکسان نسبت به جایگشت ذرات یکسان یا کاملا متقارن است یا کاملا پاد متقارن
توجه: متن بالا فقط قسمت کوچکی از محتوای فایل پاورپوینت بوده و بدون ظاهر گرافیکی می باشد و پس از دانلود، فایل کامل آنرا با تمامی اسلایدهای آن دریافت می کنید.
پاورپوینت جذب اتمی
| دسته بندی | پاورپوینت |
| فرمت فایل | ppt |
| حجم فایل | 3461 کیلو بایت |
| تعداد صفحات فایل | 30 |
نوع فایل: پاورپوینت (قابل ویرایش)
قسمتی از متن پاورپوینت :
تعداد اسلاید : 30 صفحه
جذب اتمی مقدمه: طیف بینی جذب اتمی شامل مطالعه جذب انرژی تابشی معمولا در نواحی ماوراء بنفش ومرئی به وسیله اتمهای خنثی درحالت گازی است.انرژی نورانی جذب شده توسط اتمها عمومابه صورت خطوط جذب باریک با طول موجهایی در ناحیه مرئی یا ماوراء بنفش طیف انرژی تابشی می باشد. اصول جذب اتمی وطیف های جذب اتمی: در یک تجزیه جذب اتمی ,عنصر مورد اندازه گیری باید به حالت عنصری کاهش یابد,تبخیر شودوسرراه دسته شعاع تابش منبع قرارگیرد.این فرایند اغلب با کشیدن محلولی از نمونه به صورت مه رقیق به داخل یک شعله مناسب انجام می گیرد.طیف جذبی یک عنصر در شکل گازی واتمی ان مرکب از یک سری خطوط باریک کاملا مشخص که از جهش های الکترونی بیرونی ترین الکترونها به وجود می ایند.انرژیهای بسیاری از این جهشها برای فلزات با طول موجهای در نواحی مرئی و ماوراء بنفش مطابقت دارند.جذب یک فوتون به وسیله اتمهای پایداربرای برانگیخته شدن اتم اساس روش جذب اتمی است.
برای اوربیتالS3 مقدار انرژی صفر در نظر گرفته شده است. مقیاس تا 41499CM ادامه دارد که انرژی لازم برای خارج کردن الکترون منفرد S3 از تحت نفوذ هسته اتم است ولذا تولید یک یون سدیم می کند.درد مای اتاق اصولا تمام اتمهای یک نمونه از ماده,در حالت عادی قرار دارند.بنابراین تحت این شرایط الکترون تک خارجی فلز سدیم اوربیتال S3 را اشغال می کند. جذب اتمی در شعله ها: در دمای معمولی شعله ,اتمهای سدیم عمد تا در حالت عادی قرار دارند.این وضعیت برای سایر فلزات نیز صادق است.اتمهای سدیم در محیط یک شعله قادر به جذب تابش طول موجی هستند که مشخصه یک انتقال الکترونی از حالت S3 به یکی از حالتهای تحریک شد ه ی بالاتر است.برای مثال پیکهای جذبی تیزی در Å5890, Å5895, Å3302 , Å3303 به طور تجربی مشاهده شده است که هر زوج مجاور از این پیکها مربوط به انتقالات الکترونی از تراز S3 به تراز های P3 وP4 است.اگر یک اتم از حالت پایدار به حالت برانگیخته برود انرژی ان افزایش می یابد.این انرژی E ناشی از جذب یک فوتون )انرژیhv ( میباشد که انرژی ان مساوی با انرژی لازم برای برانگیخته شدن اتم است.وقتی که الکترون ظرفیت سدیم در اوربیتال s3 قرار دارد گفته می شود که اتم سدیم د ر حالت پایدار می باشد.یک اتم میتواند با جذب انرژی با طول موج صحیح به هر اوربیتال دیگر با انرژی بالاتر برانگیخته شود.E=hv که:
E=تفاوت انرژی میان حالت باانرژی کمتروحالت باانرژی بیشتر
h= ثابت پلانک v=فرکانس تابش
هنگامی که انرژی تابشی جذب می گردد اتم برانگیخته میشود.اگر از یک تک فام کننده ی منشوربرای تجزیه تابشهایی که به ان میرسد استفاده شود, طیف جذبی به صورتی که خط باریک برعکس یک نوار پهن ظاهر می گرد د. اگر انتقال میان حالت پایدارو پایینترین حالت برانگیخته باشد ,گفته می شودکه جذب خط رزونانس است.مهمترین نتیجه گیری ان است که در جذب اتمی تنها انتقالاتی که میان حالت پایدار ویک حالت برانگیخته صورت می گیرد میتواند استفاده شود. رابطه ی بین طیف بینی جذب اتمی و نشر شعله ای: ظاهرا دو روش از این نظر با یکدیگر شباهت دارندکه هردو مبتنی بر رویداد هایی هستند که هنگام افشاندن یک نمونه به داخل شعله اتفاق می افتند.اما در نشرشعله ای این تابش نشر شده به وسیله ی اتمهای تحریک شده است که متناسب باغلظت می باشد.در حالی که در جذب اتمی تابش توسط اتمهای برانگیخته نشده موجود در حالت پایه انجام می شود.هم جذب اتمی وهم نشر شعله ای هر دو برای عناصر فلزی جدول تناوبی محدود می شود. وسایل لازم برای دستگاه طیف نور سنج جذب اتمی: این وسایل شامل اجزاء زیراست:
یک منبع اولیه ی تابش- یک وسیله برای افشاندن محلول به درون شعله و تولید بخار اتمی – یک طول موج گزین برای تولید تابش تکفام – یک اشکار ساز – وسیله برای قرائت منبع تابش:لامپهای کاتدی توخالی یک لامپ کاتدی توخالی شامل یک کاتد استوانه ای توخالی است که از ماده ای شامل ماده ی مورد اندازه گیری ساخته شده است.این کاتد استوانه ای همراه یک سیم تنگستنی به عنوان اند در یک شیشه شامل یک گاز نادر در فشار کم قرار داده شده است.
توجه: متن بالا فقط قسمت کوچکی از محتوای فایل پاورپوینت بوده و بدون ظاهر گرافیکی می باشد و پس از دانلود، فایل کامل آنرا با تمامی اسلایدهای آن دریافت می کنید.
پاورپوینت تست ذرات مغناطیسی
| دسته بندی | پاورپوینت |
| فرمت فایل | ppt |
| حجم فایل | 332 کیلو بایت |
| تعداد صفحات فایل | 34 |
نوع فایل: پاورپوینت (قابل ویرایش)
قسمتی از متن پاورپوینت :
تعداد اسلاید : 34 صفحه
به نام خدا تست ذرات مغناطیسی
فهرست مطالب کاربردعمومی تست ذرات مغناطیسی
جهت دهی میدان مغناطیسی
نوع جریان مغناطیسی شده
میزان جریان مغناطیس کننده
ذرات مغناطیسی
روند عملیات در تست ذرات مغناطیسی
تجهیزات
کاربردعمومی تست ذرات مغناطیسی تست ذرات مغناطیسی یک روش غیر مخرب برای شناسایی ناپیوستگی های سطحی و یا نزدیک به سطح در مواد مغناطیسی است.
N S IRON POWDER S N N S IRON POWDER CRACK CRACK این روش بر پایه این اصل است که خطوط نیروی مغناطیسی در یک ماده فرومغناطیس توسط ناپیوستگی های موجود در ماده، مانند یک ناپیوستگی و یا تغییرابعادی سریع، دچار تخریب خواهند شد.
نیازمندی های اساسی این روش قطعه بایستی قابلیت مغناطیسی شدن داشته باشد.(فرو مغناطیس باشد)
ذرات مغناطیسی در زمانی که ماده مغناطیسی است، می بایست اعمال شوندو زمان ن لازم برای شکل دادن خطوط میدان به آنها داده شود.
هرگونه تجمع ذرات مغناطیسی می بایست مشاهده و تفسیر گردد.
شدت جریان مناسب اعمال شود. جهت دهی میدان مغناطیسی جهت دهی میدان مغناطیسی اثر زیادی بر اعتبار و کارآیی تست دارد. اگر تست بر یک قطعه تنها با استفاده از یک میدان مغناطیسی تک جهته صورت گیرد، ممکن است ناپیوستگی هایی موجود باشند که تشخیص داده نشوند. زیرا بر طول مسیر شار قرار گرفته اند.
بهترین نتیجه زمانی بدست می آید که میدان مغناطیسی به صورت عمودی بر طول ناپیوستگی های موجود قرار گرفته باشد. مغناطیسی کردن دایره ای یک میدان مغناطیسی می تواند از طریق عبور جریان الکتریکی در طول یک هادی تولید شود. به این روش مغناطیسی کردن دایره ای اطلاق می شود.
اکثر تست های ذرات مغناطیسی برای تولید میدان مغناطیسی درون قطعه از این اصل استفاده می کنند. اگر مغناطیسی کردن دایره ای برای تشخیص ناپیوستگی های طولی موجود در سطح داخلی قسمت گودی مورد استفاده قرار گیرد(لوله) تکنیک اندک متفاوتی مورد نیاز است زیرا زمانی که جریان به صورت مستقیم از قطعه عبور می کند درون حفره، مغناطیسی نمی شود.
در ابتدا یک هادی در طول سوراخ و یا حفره قطعه گود قرار می گیرد سپس جریان در طول هادی عبور داده می شود و میدان های مغناطیسی دایرهای بر هر دو سطح داخلی و خارجی قطعه القا می شوند.
مغناطیسی کردن طولی بعضی اوقات ناپیوستگی ها به نحوی قرار دارند که موازی شار مغناطیسی دایره ای موجود در قطعه می شوند. تشخیص چنین ناپیوستگی هایی نیازمند روش های نسبتاً متفاوتی است. هادی به صورت سیم پیچ در می آید و قطعه ای که باید مورد آزمایش قرار بگیرد درون سیم پیچ قرار می گیرد به نحوی که هسته سلنوئید می گردد.این امر یک میدان مغناطیسی طولی تا انتهای قطعه تولید می کند.
به این تکنیک مغناطیسی شدگی طولی و یا دو قطبی اطلاق می شود. با وجود مغناطیسی شدگی طولی، ممکن است بتوان ناپیوستگی هایی که به صورت متقاطع بر محور طولی قطعه قرار می گیرند را آشکار ساخت.
مغناطیسی کردن موضعی برای قطعات بزرگ دو نوع تجهیزات پایه ای وجود دارد که می تواند یک میدان مغناطیسی در یک ناحیه موضعی تولید کند. هر دو نوع می توانند به عنوان روش های قابل حمل برای بازرسی در محل استفاده شوند.
به اولین تکنیک مغناطیسی کردن پراد اطلاق می شود. در این روش قطعه می تواند بوسیله عبور جریان در طول قطعه توسط اتصالات یا پراد دستی، به صورت موضعی مغناطیسی شود. جریان، میدان های مغناطیسی دایره ای و موضعی در ناحیه ای بین نقاط اتصال ایجاد می کند. به روش دوم که به طور گسترده ای برای بازرسی موضعی جوش استفاده می شود، روش یوک اطلاق می شود. در این روش ناحیه مورد نظر با قطعه اتصال دارد و سیم پیچ انرژی دار می شود و میدان مغناطیسی سلنوئید در قطعه بین نقاط اتصال متمرکز می شود. تجهیزات می توانند نسبتاً کوچک و سبک باشند.
دیگر طبیعت مطلوب این تکنیک این است که مانند روش پراد، جریان الکتریکی به قطعه منتقل نمی شود بنابراین هیچگونه احتمالی برای سوختن قطعه وجود ندارد.
نوع جریان مغناطیسی شده جریان متناوب یا مستقیم ممکن است برای مغناطیسی کردن قطعات بکار روند. معمولاً توانی با آمپراژ بالا و ولتاژ پایین اعمال می شود.
توجه: متن بالا فقط قسمت کوچکی از محتوای فایل پاورپوینت بوده و بدون ظاهر گرافیکی می باشد و پس از دانلود، فایل کامل آنرا با تمامی اسلایدهای آن دریافت می کنید.
پاورپوینت انرژی و تبدیل های آن
| دسته بندی | پاورپوینت |
| فرمت فایل | ppt |
| حجم فایل | 2180 کیلو بایت |
| تعداد صفحات فایل | 35 |
نوع فایل: پاورپوینت (قابل ویرایش)
قسمتی از متن پاورپوینت :
تعداد اسلاید : 35 صفحه
بنام خدا
انرژی وتبدیل های آن اهداف درس 1 ))آشنایی با مفهوم کار وعامل موثر در آن
2 ))آشنایی با انرژی جنبشی وپتانسیل وعوام آن
3))آشنایی باقانون پایستگی انرژی
4))آشنایی با انرژی ذخیره شده درمواد غذایی انرژی وتبدیل های آن کار انرژی را منتقل میکند.عا مل نیرو که به جسم وارد میشود سبب حالت ها ی زیر می شود 1))شروع حرکت
2))سریع تر شدن حرکت
3 ))کند شدن حرکت عوامل دیگر در انجام کار 1)) تو قف در حرکت ایجاد شود
2))تغییر شکل شود
3))تغییر جهت حرکت آن شود اگر نیرو بر جهت جابجایی جسم عمود باشد کار انجام نمی شود حرکت ماهواره به دور زمین نیروی جاذبه زمین روی ماهوار ه کاری انجام نمیدهد.
در شکل روبرو جابجایی ونیرویی که فرد بر جعبه وارد میکند برهم عمود هستند وکار انجام نمی شود عوامل مهم کار 1)) نیرو بر حسب نیوتن ( N )
2) جا بجایی بر حسب متر(m )
وا حد اندازه گیری کار ژول است (J )
انجام کاردر دوحالت 1 )) نیروی عمودی سبب جابجایی عمودی جسم شده است
2 )) نیروی افقی سبب جابجایی افقی جسم شده است آیا این شخص کار ی انجام داده است (با توجه به شکل) چون بزرگی نیرو انقدر نیست که سبب جابجایی دیوار شود بنابر این کاری انجام نشده است.
حال نیروی فرد چه میشود؟ در شکل قبل دیدیم نیرو با عث جابجایی نشد ونیرو: چون منشاء نیرو انرژی شیمیایی ذخیره شده دربدن است به صورت گرمایی در دیوار وبدن تلف میشود. تعریف کار برای تعریف کار : حالتی که بزرگی نیرو وارد شده به جسم ثابت باشد .
نیرو ×جا بجایی=کار
این رابطه نشان میدهد که اندازه کار به بزرگی نیرو وجابجایی بستگی دارد.
در کدام حالت کار بیشتری انجام می شود.آزمایش کنیدص78و79 مثال: وزنه برداری با نیرویی به اندازه 2000نیوتن تا ارتفاع 1/5متری سرش بالا می برد کار انجام شده توسط شخص چقدر است؟
نیرو×جابجایی=کار
2000N×1/5m=3000 J مثال وتمرین پیشنهادی: یک کارگر فرودگاه تعدادی چرخ دستی را با وارد کردن نیروی افقی به بزرگی 150نیوتن پس ازچندمتر جابجایی کارانجام شده روی چرخ دستی به 1800ژول میرسد؟ مقدارکار انجام شده در شکل زیر حساب کنید؟ نیروافقی=325نیوتن
جابجایی در امتداد نیرو=2متر
کار=؟ هرچیزی که حرکت کند انرژی دارد. هر جسمی که حرکت می کند دارای انرژی جنبشی است مانند توپ در حال حرکت انرژی جنبشی به دو عامل جرم وسرعت جسم بستگی دارد .انرژی جنبشی شکل های زیر را با هم مقایسه کنید؟ انرژی جنبشی کامیون بیشتر است یا اتومبیل چرا؟
با توجه به شکل هردو اتومبیل مشابه ولی اتومبیل سبز تندتر از اتومبیل قرمزرنگ است؟ وقتی جسمی شروع به حرکت کند دارای انرژی جنبشی می شودوکار انجام میدهد. کار انجام شده روی جسم به شکل انرژی جنبشی در جسم تبدیل میشود وهر جسم در حال حرکت می تواند انرژی خود رابه اجسام دیگر منتقل کنند وروی آنها کار انجام دهد. انرژی می تواند ذخیره شود کار انجام شده روی یک جسم میتواند به شکل انرژی پتانسیل گرانشی درآن ذخیره شود.
مثال:کتابی که به آرامی از طبقه پایین کتابخانه به طبقه بالای جابجا شده که در آن انرژی پتانسیل گرانشی دران ذخیره شده است. آزمایش 1)) از چند ارتفاع مختلف گلوله آونگ وبرخورد آن به قطع چوب بررسی کنید.
2)) درمرحله بعدی گلوله ها با جرم های متفاوت از ارتفاع یکسان مقایسه کنید. نتیجه:انرژی پتانسیل گرانشی به وزن وارتفاع جسم از سطح زمین دارد(جرم جسم هرچه بیشتر باشد وزن جسم نیزبیشتر میشود ارتفاع جسم از سطح زمین ×وزن جسم=انرژی
پتانسیل گرانشی
وزن جسم بر حسب نیوتن N
ارتفاع بر حسب مترm مثال:توپی به وزن 5نیوتن در ارتفاع 4متر نسبت به سطح زمین انرژی پتانسیل گرانشی توپ را بدست اورید؟ وزن×ارتفاع=انرژی
پتانسیل گرانشی
5N×4m=20J تبدیل انرژی پتانسیل گرانشی به انرژی جنبشی کمان کشیده شده دارای انرژی پتانسیل کشسانی وبا رها کردن زه کمان انرژی پتانسیل ذخیره شده به انرژی جنبشی تبدیل میشود وقتی ورزشکاربه طرف مانع می دود انرژی شیمیایی به انرژی جنبشی تبدیل میشود ووقتی ورزشکار ازطرف دیکر پایین انرژی پتانسیل گرانشی به جنبشی تبدیل می شود. انرژی پتانسیل به حالت های زیر درمواد ذخیره میشود 1))انرژی پتانسیل گرانشی
توجه: متن بالا فقط قسمت کوچکی از محتوای فایل پاورپوینت بوده و بدون ظاهر گرافیکی می باشد و پس از دانلود، فایل کامل آنرا با تمامی اسلایدهای آن دریافت می کنید.
جزوه موازنه جرم و انرژی
| دسته بندی | فنی و مهندسی |
| فرمت فایل | |
| حجم فایل | 3061 کیلو بایت |
| تعداد صفحات فایل | 162 |
عناوین مطالب
فصل اول
اصول محاسبات در مهندسی شیمی
کمیت ها و واحد ها
انواع کمیت ها
مفهوم gc
مول
جرم اتمی و جرم مولکولی
جرم حجمی
وزن مخصوص (چگالی)
حجم مخصوص
دبی ( شدت جریان )
محاسبه دبی جرمی ، مولی و حجمی
جز عو جرمی ، مولی و حجمی
آنالیز ( تجزیه )
مبنا
دما
فشار
فشار نسبی و مطلق
برقراری تعادل در لوله های حاوی سیالات
محاسبات استوکیومتری
درجه تکمیل واکنش
میزان تبدیل
تولید انتخابی
بازده فصل دوم
موازنه مادہ
تعاریف و مفاهیم موازنه ماده
بررسی سیستم های بدون واکنش
بررسی سیستم های همراه با واکنش
انواع فرآیندهای شیمیایی در صنعت
برنامه ریزی برای تجزیه تحلیل مسائل موازنه مواد
سیستم های شامل زیر سیستم مسائل موازنه مواد با حل مستقیم موازنه مواد با استفاده از روش های جبری جریان برگشتی
جریان کنار گذر
جریان زدایشی
فصل سوم
خواص سیالات گازها
معادله حالت گاز ایده آل
ثابت عمومی گازها
جرم ویژه و چگالی قانون دالتون
محاسبه فشار جزئی
قانون آماگات
محاسبه حجم جزئی
گازهای حقیقی
معادله واندروالس
معادله حالت تراکم پذیری برای گاز حقیقی
نمودار دما
فشار برای مواد خالص
نقطه بحرانی
مخلوط گازهای حقیقی
معادلات حالت متوسط
ثابت هادر
معادلات حالت متوسط
ضریب تراکم پذیری
مشخصات شبه بحرانی
فشار بخار
نکاتی پیرامون نمودار دما
فشار برای مواد خالص
حالت اشباع
جداول بخار
اشباع تشخیص حالت
اشباع ( یا مادون اشباع و یا مافوق اشباع)
ارتباط مول ، فشار، حجم هوا و بخار آب
تعادل گاز
مایع در سیستم
فصل چهارم
موازنه ی انرژی انواع اصلی انرژی کار (W) گرما
(Q) انرژی داخلی
آنتالپی
انرژی پتانسیل
انرژی جنبشی
قانون اول ترمودینامیک
بیان ریاضی قانون اول ترمودینامیک
استفاده از ظرفیت حرارتی متوسط در محاسبه آنتالپی
محاسبه آنتالپی برای مخلوط ها
محاسبه آنتالپی با استفاده از جداول آنتالپی
پیدا کردن آنتالپی از جداول بخار
موازنه عمومی انرژی
موازنه انرژی همراه با واکنش های شیمیایی
نحوه لحاظ کردن تغییرات انرژی حاصل از واکنش در موازنه انرژی
ارزش حرارتی سوخت
ارتباط بین گرمای واکنش در فشار ثابت و گرمای واکنش در حجم ثابت
مقاله انرژی زمین گرمایی چیست؟
| دسته بندی | مکانیک |
| فرمت فایل | |
| حجم فایل | 9104 کیلو بایت |
| تعداد صفحات فایل | 30 |
-1مقدمه
-2تاریخچه زمین گرمایی
-3وضعیت کنونی استفاده از انرژی زمین گرمایی
-4ماهیت منابع زمین گرمایی؛ ایجاد گرما در زمین
-5سامانه های زمین گرمایی
-6سامانه زمین گرمایی چیست و در چنین سامانهای چه اتفاقی می افتد؟
-7تعریف و طبقه بندی منابع زمین گرمایی
-8اکتشاف و اهدف از آن
-9روش های اکتشافی
-10برنامه اکتشاف
-11استفاده از منابع زمین گرمایی
-12تولید الکتریسیته
-13استفاده های مستقیم از گرما
پاورپوینت ساختار اتم
| دسته بندی | پاورپوینت |
| فرمت فایل | ppt |
| حجم فایل | 704 کیلو بایت |
| تعداد صفحات فایل | 20 |
نوع فایل: پاورپوینت (قابل ویرایش)
قسمتی از متن پاورپوینت :
تعداد اسلاید : 20 صفحه
ساختار اتم
تالس آب را عنصر اصلی سازنده جهان هستی می دانست
ارستو سه عنصر هوا ، خاک و اتش را به عنصر پیشنهادی تالث افزود و این چار عنصر را عنصرهای سازنده کاینات تصور کرد .
رابرت بویل دانشمند انگلیسی ضمن معرفی عنصر بعنوان ماده ای که نمی توان آن را به مواد ساده تری تبدیل کرد ، شیمی را علمی تجربی نامید .
جان دالتون شیمی دان انگلیسی با نظریه اتمی خود گام مهمی برای مطالعه ی ماده و ساختار آن برداشت مطالعه ساختار ماده مطالعه روی عنصرها به حدود 2500 سال پیش بر میگردد
دالتون با استفاده از واژه یونانی اتم که به معنای تجزیه ناپذیر است ، ذره های سازنده عنصرها را توضیح داد: این ایده که همه مواد از ذره های کوچک و تجزیه ناپذیری به نام اتم ساخته شده اند ، نخستین بار 2500 سال پیش توسط دموکریت فیلسوف یونانی مطرح شده بود ،اما دالتون با اجرای آزمایشهای بسیار از نو به ان نتیجه گیری دستیافت . نظریه اتمی دالتون علی رغم نارسایی ها و ایرادهایی که داشت به نقطه آغازی برای مطالعه دقیقتر و عمیقتر ساختار و رفتار (خواص) ماده تبدیل شد . نظریه اتمی دالتون 1.ماده از ذره های تجزیه ناپذیری به نام اتم ساخته شده است
2.همه اتم های یک عنصر مشابه یکدیگرند
3. اتم ها نه به وجود می ایند و نه از بین می روند
4.همه اتم های یک عنصر جرم یکسان و خواص شیمیایی مشابهی دارند
5. اتم های عنصرهای مختلف به هم متصل می شوند و مولکولها را به وجود می اورند .
6در هر مولکول از یک ترکیب معین ، همواره نوع و تعداد نسبی اتم های سازنده آن یکسان است
7. واکنش های شیمیایی شامل جابجایی اتم ها یا تغییر در شیوه ی اتصال انها در مولکولهاست در
این واکنشها اتم ها خود تغییری نمیکنند . بندهای نظریه اتمی دالتون شاید بتوان گفت که اجرای آزمایشهای بسیاری با الکتریسیته ، مقدمه ای برای شناخت ساختار درونی اتم بوده است .
پس از کشف الکتریسیته ساکن یا مالشی ، در آغاز قرن نوزدهم میلادی به این نکته پی برده شد که بارهای الکتریکی مثبت یا منفی ایجاد شده به هنگام مالیدن یک جسم روی یک جسم دیگر ، از جایی نمی ایند و پیدایش آنها به خود ماده و شاید به اتمهای سازنده آن مربوط می شود . الکترون نخستین ذره زیر اتمی شناخته شده کشف الکترون با آزمایش برقکافت مایکل فارادی دانشمند معروف انگلیسی مشاهده کرد که به هنگام عبور جریان برق ازمیان محلول یک ترکیب شمیایی فلز دار ( روشی که به آن برقکافت می گویند ) یک واکنش شمیمیایی در آن به وقوع میپیوندد . فیزیکدان ها برای توجیحه این مشاهده ها برای الکتریسیته ذزه ای بنیادی پیشنهاد کردند و ان را الکترون نامیدند.اما در ان زمان به وجود رابطه ای میان اتم و الکترون پی برده نشد . (برقکافت یک واکنش شمیایی است که با عبور جریان برق از درون محلول به وقوع می پیوندد . برقکافت لوله ی پرتوی کاتدی لوله ای شیشه ای است که بیشتر هوای درون آن به کمک پمپ خلأ خارج شده است . در دو انتهای این لوله یک قطعه فلز نصب شده است که به ان الکترود می گویند . هنگامی که یک ولتاژ بسیار قوی بین این دو الکترود اعمال شود پرتوهایی از الکترود منفی (کاتد) به سمت الکترود مثبت ( آند ) جریان می یابد . از این رو به انها پرتوهای کاتدی می گویند این پرتوها بر اثر برخورد با یک ماده فلوئورستند پرتوهای کاتدی پرتوهای کاتدی تامسون با مشاهده های خود از پرتوهای کاتدی به این نتیجه گیریها دست یافت :
1.پرتوهای کاتدی به خط راست حرکت میکنند
2.پرتوهای کاتدی به هنگام عبور ، گاز رقیق درون لوله را ملتهب می سازند.
3. پرتوهای کاتدی دارای بار الکتریکی منفی هستند .
4. همه مواد دارای الکترون هستند و یژگیهیای پرتوهای کاتدی در سال 1896 هانری بکرل فیزیکدانی که روی خاصیت فسفرسانس مواد
شیمیایی کار میکرد بطور تصادفی با پدیده جالبی روبرو شد بکرل بطور تصادفی
توجه: متن بالا فقط قسمت کوچکی از محتوای فایل پاورپوینت بوده و بدون ظاهر گرافیکی می باشد و پس از دانلود، فایل کامل آنرا با تمامی اسلایدهای آن دریافت می کنید.
پاورپوینت ذره باردار در میدان مغناطیسی
| دسته بندی | پاورپوینت |
| فرمت فایل | ppt |
| حجم فایل | 650 کیلو بایت |
| تعداد صفحات فایل | 20 |
نوع فایل: پاورپوینت (قابل ویرایش)
قسمتی از متن پاورپوینت :
تعداد اسلاید : 20 صفحه
ذرۀ باردار در میدان مغناطیسی نظریۀ کلاسیک میدان‌های الکتریکی و مغناطیسی: تبدیلات پیمانه‌ای: برای ذره‌ای با جرم و بار در یک میدان الکترومغناطیسی نوعی، لاگرانژی بصورت زیر است: میتوان از روی لاگرانژی، تکانۀ کانونی را تعریف کرد: (1) (2) (3) (4) هامیلتونی برای ذره‌ای در یک میدان الکترومغناطیسی: پس چگونه هامیلتونی می تواند حرکت ناشی از میدان مغناطیسی را برای یک ذره
باعث گردد، هنگامیکه میدان مغناطیسی ظاهراً در رابطه بالاوارد نمی‌شود!! تصویرشرودینگری تصویرهایزنبرگی تصویر ماتریسی (5) (6) نظریۀ کؤانتومی شکل کلی هامیلتونی: عملگر سرعت: عملگر نیرو: (7) (8) (9) نمایش مختصه‌ای هامیلتونی: اغلب انتخاب می کنیم: شکل عمومی هامیلتونی در نمایش مختصه‌ای: چگالی جریان احتمال معادلة پیوستگی: (10) (11) (12) (13) تبدیل پیمانه ای دربررسی کوانتومی میدان‌های الکتریکی و مغناطیسی تحت تبدیلات (2) برای پتانسیل ها تغییر نمیکنند.
... ولی هامیلتونی تحت این تبدیلات ناوردا نیست! برای معادله شرودینگر تبدیلات پیمانه ای به صورت زیر است: معادلۀ تبدیل یافته: مقدار چشم‌داشتی سرعت تحت تبدیلات پیمانه‌ای ناورداست . همچنین میتوان نشان داد اگر چه شکل عملگر سرعت، ، به انتخاب خاص پتانسیل برداری بستگی دارد، طیف ویژه‌مقادیر مؤلفۀ سرعت، پیمانه‌ای- ناورداست. (14) (15) (16) حرکت در یک میدان مغناطیسی ایستای یکنواخت فرض می‌کنیم که پتانسیل برداری ایستاست و پتانسیل نرده‌ای صفر است. ترازهای انرژی با نماد‌نویسی ، نتیجه می گیریم: نوسانگر هماهنگ و و (17) (18) (19) ویژه‌مقادیر : ویژه‌مقادیر انرژی برای یک ذرۀ باردار در میدان مغناطیسی
(23) از روابط بالا نتیجه می گیریم که ایستای یکنواخت به صورت زیر هستند: بسامد سیکلوترونی حرکت کلاسیکی در صفحه ای عمود بر راستای میدان در یک مدار مستدیر جدایی متناظر با ترازهای گسسته انرژی طبق نظریه کلاسیک بور (20) (21) (22) (24) برای بدست آوردن توابع حالت پتانسیل برداری را به صورت زیر انتخاب می کنیم: و معادلۀ ویژه‌مقداری: (27) از آنجا که همچنین می تواند ویژه تابع همزمان و نیز باشد،می توانیم قرار دهیم: با انتقال مبدأ به نقطۀ
هامیلتونی کاهش یافته که در آن انرژی همبسته با حرکت در صفحه است. (25) (26) (28) (29) نوسانگر هماهنگ انرژیهای ذرۀ باردار در میدان مغناطیسی: طول مغناطیسی: (32) مرکز چند جمله‌ای‌های هرمیت: (30) (31) (33) (34) مختصات مرکز مداری معادلات مکان و سرعت مداری ذره مختصات مرکز مداری کلاسیکی عملگرهای مرکز مداری مکانیک کؤانتومی (37) :رابطۀ عدم قطعیت عملگرهای مرکز مداری برای پتانسیل برداری خاص به صورت و و درمی‌آیند. بنابراین: (35) (36) (38) (39) عملگرشعاع مدار را تعریف می کنیم: شعاع مدار و تکانۀ زاویه‌ای بنابراین هامیلتونی عرضی، رابطه زیر را ارضاء میکند: :ویژه‌مقادیر تعریف می‌کنیم : مجموعة سه عملگر
با مکان، تکانه و هامیلتونی یک نوسانگر هماهنگ همریختند. در روابط جابجایی‌شان بنابراین ویژه‌مقادیر (42) برابرند با با و در نتیجه ویژه‌مقادیر مساوی است با (43) (40) (41) (44) تکانۀ زاویه‌ای مداری در جهت میدان مغناطیسی: پتانسیل برداری را به صورت عملگری بر می‌گزینیم. مؤلفه‌های پتانسیل برداری: (46) (47) (48) ضریب تبهگنی یک تراز انرژی: (45) اثر آهارونوف- بوهم برای فرض می کنیم جواب معادلۀ شرودینگر باشد.
توجه: متن بالا فقط قسمت کوچکی از محتوای فایل پاورپوینت بوده و بدون ظاهر گرافیکی می باشد و پس از دانلود، فایل کامل آنرا با تمامی اسلایدهای آن دریافت می کنید.